CHEZ LES MÉl,AN(iKS DK, SUBSTANCKS NOllMAI.KS, KTC. 111 



alors (3) se transforme jjour /o' = U (7/ = 0) en 

 r = 4ü) [a;(l — x) + tp- (1 — 10)^] 



/ 



(1 - 2a,) +3^(1-0,)-+ ^r_a;) ^ \ 



lorsque r = ^ ,T^ étant la „troisième" température criti(|ue, e.-à,-cl. 



la ttaiiperature de plissement C'„ chez v =: b (voir tig. 1), tandis 

 que 1/' remplace .f + a;. 



Pour la pression dans chaque point des lignes spinodales et tie 

 la ligne de plissement je déduisis encore: 



27 0)2 



-T=^^— -^[2a;(l— x) + v,^(l— a,)(l— 2«))] , . . . (4) 



P ' • • • -v 



ou .^ = - , jjj étant la pression critique de la premiere composante. 



Comment maintenant la seconde équation (3") mène à l'existence 



To 

 d'un point double pour une valeur déterminée de rrr , de sorte 



^ 1 

 qu'il y aura deux types de courbes de plissement tout-à-fait diffé- 

 rents, qui se confondront dans le cas du point double — tout cela 

 peut être lu dans le Mémoire cité. 



Dans un Mémoire étendu dans ces Archives') l'examen à 

 propos des données du point double fut étendu sur le cas tout- 

 à-fait général bi > b.,, donc /-i et n diffèrent de 0. De la seconde 

 équation (3) il s'ensuit alors, au lieu de la seconde équation (3"), 

 l'équation plus compliquée: 



(I i/i ?l w)-' [(1 2 x) 3 X (1 x) 71 wj + 



^ 3 ./; [1 —(1 -1-71 x)co]2 (1 — ^,710,) (1—2 if?lu>) + / 



i^-' [1— (I+7lx)co]^[l— 3(1 -h7ix)] _ ^ ^ ' 



x{i — a;) "~~ 



Or, il ne parut pas possible d'exprimer les conditions pour l'exis- 



T, 

 tence du point double directement dans les grandeurs f-j "= ,„- 



Pi 

 et 71 = —" (cette grandeur .t est différente de la grandeur variable -t 



Pi 

 dans l'équation (4)), mais bien dans une grandeur auxiliaire k, 

 liée par deux relations déterminées avec f-J et .7. Le problème était 

 donc résolu complètement. 



') Arch. Teyler (2) 10 (Première Partie), 1905. 



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