CIIF.Z KK8 MEI.ANriKS UK SIJBSTANCKS NORMALES, ETC. 



115 



FiG. 5. 



sont différentes, et qu'il ne sera donc pas possible de rendre ho- 

 mogène les deux phases 2 et 3 par pression, quelque grande qu'elle 



soit. Pour des valeurs 



de T entre T„ et 0,97 T,, 



l'homogénéité, atteinte 



à une certaine pression 



élevée, est de nouveau 



troublée à des pressions 



encore plus hautes, après 



quoi les deux phases se 



séparent de plus en plus, 



Jus(|u'à une certaine 



limite. 



La tig. 5 représente un 



moment important. A 



r = 0,63 la courbe spino- 



dale touche la courbe de 



plissement C^A en jR,, 



et dès ce moment il com- 

 mence à se former à l'intérieur de la ligne connodale proprement 

 dite une nouvelle ligue connodale fermée, comme le 

 représente la fig. 6 (r = 0,62). La ligne spinodalo 

 touche deux fois cette courbe isolée, c.-à-d. aux points 

 de plis.sement p et p', qui coïncident pour r =: 0,63 

 en ß, , en formant un point de plissement double hété- 

 rogène '). [Tout ceci a déjà été décrit en détail par 

 M. KoRTEWEG (1. c p. 316—318, figg. 30—35)]. 



La ligne connodale désignée, e.a. pour r = 0,62 

 (fig. 6), ne donne cependant pas encore d'équili- 

 bres réalisables, puisque cette courbe est située 

 sui- la surface W au dessus du plan tangent à la 

 courbe connodale proprement dite, qui détermine 

 les phases 3 et '2. 



Cette ligne connodale isolée est représentée agran- 

 die et schématique dans la fig. G", où quelques 



') Il va sans dire, que chaque fois seulement un point, aprùs le contact en -R, deux 

 points de la courbe de plissement correspondent ;\ la température de la ligne 

 spinodale et connodale considérée. Tous les autres points de la courbe de plissement, 

 chaque fois piojetée en entier, correspondent à d'autres températures, soit plus 

 liasses, soit plus élevées. 



