CIIKZ I, lis MIÎI.ANCES UK SUBSTANCES NUUMAI.lîS, ETC. 127 



miscil)ilité „inférieure", car à des températures, inférieures à celle 

 de M', les phases 1,2, séparées à des températures plus élevées, 

 coïncideront en une seule phase homogène. 



Chez la courbe de plissement C', C^ du troisième type (fig. 16) 

 aucun des points, compris entre M", un peu en deçà de R,, et M', 

 un i)eu au delà de R./, n'est réalisable. Ils formeront de nou- 

 veau la série de points de plissement cachés 2->', désignés dans les 

 Hgg. 17-19. • 



La fig. 20 donne les représentations y>, a; du Type III. Elles 

 seront claires sans explication spéciale. (A (^ est choisi exactement 

 1(! moment de transition de la fig. 18 ; quant aux repi-ésentations 

 p,x des figg. 17 et 19, on pourra facilement se les figurer). 



Et le même sera le cas avec les figg. 21 et 21«, où sont données 

 les représentations /», T de lu coui'be de plissement. Qu'on remar- 

 (]ue de nouveau les trois points de rebroussement R^, R., et R/. 

 Dans la fig. 21 la pression de trois phases est comprise entre 

 les tensions de vapeur des composantes; dans la fig. 21« elle 

 est extérieure à ces deux. C',jß, aura dans ce cas dernier, tout 

 comme dans la fig. 12", un cours rétrograde. 



3) Nous démontrerons maintenant, que le point R^ de la fig. 12, 

 et de même le point R.^ de la fig. 15 et les points R.,, R.,' et ß, 

 de la Hg. 21 sont des points de rebroussement 



Soit 



f=RT 



l'équation de la ligne nijinodale. Alors on aui"a identiquement, en 

 dift'érentiant : 



df df f dv 



?x dv 



/du \ _ 



\ dx J ,„~ 



En écrivant, pour abréger, ( ,) = (fj^,, (indi<|uant la direct! 

 de la tangente), nous aurons donc: 





Nouvelle dittérentiation le long de la ligne spinodale donne: 



-'-+2 — —'f\„-\ i- rp\n + (,.,=•'••■ ('0 



18-' 



