396 RECHERCHES SUR i,A CIRCULATION DU SANG' 



Dans la plupart des cas io„ sera très petit ou zéro et (24) se 

 change alors en : 



q = A-- (25) 



et (19) en: 



Par l'influence de la friction ou de la viscosité du fluide (voyez 

 § G) les formules deviennent plus compliquées, car (22) et (23) 

 se changent alors en : 



p =p.. + Ae~"' sin. N (f — -A (27) 



u = u,-hBe'"" sin. N (<— |+f^) (28) 



Maintenant l'amplitude des variations périodiques décroît avec 

 la distance de l'origine à cause du facteur 6""^ et la vitesse de 

 propagation c se change en c', 



/ 32 \ 



où c'^c 11+ -q- 71- ,((- N- ) 



de sorte que cette vitesse dépend aussi de la période N des 

 oscillations. 



Enfin on voit dans la formule (28) que la vitesse u arrive plus 

 tôt à sa valeur maximale que la pression. Il y a pour la pression 

 un retard exprimé par l'expression tt. N ö où 



S =- ir f. ') 



9. Avec le ballon à deux soupapes, le mouvement du fluide 

 n'est plus oscillatoire, mais devient interrompu. A chaque compres- 

 sion du ballon une certaine quantité de fluide est rejetée dans le 

 tube et augmente la pression. A chaque dilatation du ballon, 

 celui-ci se remplit de nouveau de fluide, mais dans le tube le 

 fluide est maintenant séparé du ballon et se meut seulement sous 

 l'influence de l'élasticité de la paroi: la pression descend à sa 

 valeur normale, mais ce dernier changement s'accomplit d'une tout 

 autre manière que l'accroissement de la pression antérieure, dont 

 la vitesse dépend de celle de la compression du ballon. 



Il s'ensuit que la fonction qui indique la variation de la pres- 

 sion et de la vitesse n'est pas une vraie fonction sinusoïdale comme 



') fi est le coefficient de friction, indiqué § 6. 



