2Ci LE PRINCIPE DE RELATIVITÉ 



Faisons maintenant une remarque importante : pour 

 définir le temps physique par rapport à un système 

 d'axes, nous nous sommes servis d'un groupe d'hor- 

 loges à rêtat de repos relativement à ce système. 

 D'après cette définition, les indications du temps ou la 

 constatation de la simultanéité de deux événements 

 n'auront de sens que si le mouvement du groupe 

 d'horloges ou celui du système d'axes est connu. 



Soient donnés deux systèmes de cordonnées S et S' 

 non animés de mouvement accéléré et en mouvement 

 de translation uniforme l'un par rapport à l'autre. 

 Supposons que chacun de ces systèmes est pourvu 

 d'un groupe d'horloges liées invariablement à soi. 

 toutes les horloges appartenant à un même système 

 étant en phase. Dans ces conditions, les indications 

 du groupe lié à S définissent le temps physique par 

 rapport à S ; de même, les indications du groupe lié à 

 S' définissent le temps physique par rapport à S'. Tout 

 événement élémentaire aura une coordonnée de temps 

 t par rapport à S et une coordonnée de temps /' par 

 rapport à S'. Or, nous ne sommes pas en droit de 

 supposer a priori que l'on peut régler les liorloges des 

 deux groupes de façon que les deux coordonnées de 

 temps de l'événement élémentaire soient les mêmes, 

 autrement dit de façon que t soit égal à t'. Le supposer, 

 c'est faire une hypothèse arbitraire. Jusqu'à présent 

 cette hypothèse était introduite en cinématique. 



définitions puissent servir de base à des méthodes de mesure 

 permettant la détermination expérimentale de ces coordonnées, 

 — comme il est fait ci-dessus. Mais toutes les fois où les 

 grandeurs t, x, y, z seront introduites à titre de variables 

 purement mathématiques, les équations de la Physique n'auront 

 de sens que si elles comportent l'élimination des dites grandeurs. 



