142 LE PRINCIPE DE RELATIVITÉ 



Les équations de transformation permettent de voir 

 que les difficultés que nous avons rencontrées (§ 3) 

 touchant les phénomènes dus aux mouvements relatifs 

 de circuit fermé et de pôle d'aimant, sont complète- 

 ment écartées dans la nouvelle théorie. 



Considérons, en effet, une charge électrique qui se 

 meut d'un mouvement uniforme par rapport à un 

 pôle d'aimant. Nous pouvons observer le phénomène 

 soit depuis un système d'axes S lié à l'aimant, soit 

 depuis un système d'axes S' lié à la charge électrique. 

 Par rapport à S il n'existe qu'un champ magnétique 

 (M x , M y , M z ) mais aucun champ électrique. Par rap- 

 port à S' il existe par contre — comme on le voit 

 d'après les expressions de E' y et E' z — un champ 

 électrique qui agit sur la charge électrique au repos 

 relativement à S'. La façon de considérer les phéno- 

 mènes change donc avec l'état de mouvement du sys- 

 tème de référence: tout dépend du point de vue, mais, 

 dans ce cas, ces changements de point de vue ne 

 jouent aucun rôle essentiel, ne correspondent à rien 

 que l'on pourrait objectiver, ce qui n'était pas le cas 

 lorsqu'on attribuait ces changements à des changements 

 d'état d'un milieu remplissant tout l'espace. 



Comme nous l'avons déjà fait remarquer, nous 

 pourrons trouver immédiatement les lois applicables à 

 un corps en mouvement rapide lorsque nous connais- 

 sons les lois applicables au corps en repos. On peut, 

 par exemple, obtenir de cette façon les équations du 

 mouvement d'un point matériel de masse m portant 

 une charge électrique e (par exemple un électron) et 

 soumis à l'action d'un champ électromagnétique. On 

 connaît, en effet, les équations du mouvement d'un 



