DANS LA PHYSIOUE MODERNE. 1 43 



point matériel à l'instant où sa vitesse est nulle. 

 D'après les équations de Newton et la définition de 

 l'intensité du champ électrique, on a : 



il-r 



et deux autres équations semblables par rapport aux 

 axes y et j. En appliquant alors les équations de 

 transformation I et les équations (1 ) ci-dessus on 

 trouverait pour le point en mouvement quelconque : 



(3) 



avec 



et 



et deux autres équations semblables pour les autres 

 axes. Ces équations permettent de suivre la marche 

 des rayons cathodiques et des rayons (3 dans un champ 

 électromagnétique : leur exactitude est mise à peu 

 prés hors de doute que les expériences de Bucherer et 

 Hupka. 



Si l'on veut conserver la relation entre la force, le 

 travail mécanique et le théorème des moments des 

 quantités de mouvement, les vecteurs F x , F v , F z qui 

 entrent dans ces équations doivent être considérés 

 comme les composantes vectorielles de la force pon- 

 déromotrice agissant sur le point matériel en mouve- 

 ment. Dans ces conditions, un doit considérer les 



