lii LE PRINCIPE DE RELATIVITÉ, liTC. 



équations (3) comme les équations les plus générales 

 du mouvement d'un point matériel compatible avec 

 les principes admis ici, et cela quelle que soit la 

 nature de la force (F x , F y , F z ). 



Si l'on exprime mathématiquement, d'abord par 

 rapport au système S, puis par rapport au système S', 

 que, lors de rémission et de l'absorbtion d'énergie 

 rayonnante par un corps, le principe de la conser- 

 vation de l'énergie et celui de la conservation des 

 moments des quantités de mouvement restent valables, 

 on est conduit à la conclusion importante que la 

 masse d'un corps quelconque dépend de la quantité 

 d'énergie qu'il contient. En désignant par m la masse 

 pour une certaine quantité d'énergie contenue dans le 



W 



corps, la masse du corps deviendra m + — r si l'on 



accroît de VV l'énergie du corps, c représentant tou- 

 jours la vitesse de la lumière dans le vide. Le principe 

 de la conservation de la masse admis dans la méca- 

 nique newtonienne n'est donc valable que pour un 

 système dont l'énergie reste constante. Masse et énergie 

 deviennent des grandeurs équivalentes, comme, par 

 exemple, la chaleur et le travail mécanique, et il n'y 

 a qu'un pas à faire pour considérer la masse comme 

 des concentrations énormes d'énergie. Malheureuse- 



w 

 ment la variation -y de la masse est si faible qu'il n'y a 



pour le moment aucun espoir de constater cette varia- 

 tion par l'expérience. 



