ET DÉTERMINATION DE L'INTENSITÉ D'AIMANTATION. 223 



b) La loi d'approche ne se trouve pas modifiée par 

 le fait que la bobine induite a une longueur finie. 



Reste la deuxième condition : 



Substance à étudier sous la forme d'un cylindre ou 

 prisme indéfini. 



Cette dernière condition se trouvera pratiquement 

 remplie si nous donnons à l'échantillon à étudier une 

 forme telle qu'il s'aimante uniformément (ellipsoïde) 

 et si nous introduisons la correction des champs déma- 

 gnétisants dus à l'influence du magnétisme libre réparti 

 aux deux extrémités de celui-ci. 



La correction des champs démagnétisants est recom- 

 mandable. mais non indispensable : en effet, suppo- 

 sons l'approche hyperbolique et soient H le champ 

 magnétisant réel, H le champ démagnétisant corres- 

 pondant à l'intensité d'aimantation de l'échantillon. 

 Le champ dans l'entrefer est H H . 



En négligeant le champ démagnétisant, nous aurons 



y=a - hti; 



tandis que, en réalité, nous avons 



1 

 y = a. - 



La représentation graphique correspondant à notre 

 première hypothèse laissera apparaître le caractère 

 hyperbolique de l'approche à la saturation sitôt que le 

 champ démagnétisant H deviendra négligeable par 

 rapport à H, ce qui a lieu pour des champs élevés, H 

 ne dépassant pas 30 gauss pour les barreaux cylindri- 

 ques considérés. 



J'ai voulu me rendre compte si par suite de l'em- 



