470 sur l'orientation et l'aimantation 



M. G. Meslin 1 a fait la remarque qu'en invoquant des 

 phénomènes magnétocristallinson peut déterminer des 

 cas où il n'en est pas ainsi ; je montrerai entre autres 

 que cette hypothèse n'est pas indispensable, qu'on 

 peut fort bien établir l'orientation transversale d'un 

 ellipsoïde isotrope en choisissant une susceptibilité 

 convenable. 



Imaginons donc un ellipsoïde d'une matière isotrope 

 fixe dans un champ uniforme et supposons que le plan 

 X Y de deux des axes contient la direction des lignes 

 de force. Soient a et 9 les angles du grand axe de l'el- 

 lipse (section par X Y) respectivement avec le champ 

 H et l'aimantation induite I ; nous aurons : 



H K H . K 



cos œ> = — cos a — , w ,„ ; sm ce = — sin a 



T — 1 + K X/ ' I f+KN 2 ' 



1 + KX, 



tg * = T+KX7 tga 



ou N, et N, désignent les coefficients démagnétisants 2 

 relatifs aux directions OX et OY; nous supposons 

 N,>'N,. 



Nous allons maintenant examiner ce qui advient de 

 l'aimantation induite et du couple exercé par le champ, 

 ce dernier demeurant invariable en grandeur et en 

 direction tandis que nous ferons diminuer graduelle- 

 ment la susceptibilité K. Il suffira de discuter le signe 

 des valeurs sin cp, cos cp et tg cp, lorsque K variera de 



1 G. Meslin. Journal de Physique, 4 e série, t. VII, p. 861, 1908. 



2 Donnés par les intégrales 



oo 



dX 



Ni = 2 7i rti a 2 a 3 



'fbf 



r + A) /(ai 2 + X) (a» s + X) {a, 2 -f À) 

 "o 



