526 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE. 



croît en effet au moins à peu près proportionnellement à la 

 fréquence de la lumière excitatrice suivant la formule 

 L = c -\- hv, où c est une constante négative dépendant 

 de la nature du corps considéré. En général, on peut 

 dire que la théorie des quantités lumineuses est l'expres- 

 sion quantitative du fait expérimental que l'énergie des 

 phénomènes muléculaires produits par la lumière est 

 d'autant plus grande que la lumière employée est plus 

 réfrangihle. 



Il est aujourd'hui généralement admis que la méca- 

 nique moléculaire, à l'aide des équations de Maxwell- 

 Lorentz, conduit à la formule du rayonnement p = Kv* T 

 comme l'ont montré en particulier MM. Jeans et H. -A. Lo- 

 rentz. Cette formule est contredite par l'expérience et elle 

 ne contient pas la constante h : l'on en conclut que les fon- 

 dements de la théorie doivent être modifiés de façon que 

 la constante h y joue un rôle. Ce n'est que de cette façon 

 qu'il sera possible d'établir une théorie du rayonnement 

 et de comprendre les lois fondamentales du rayonne- 

 ment citées plus haut. Cette modification des fonde- 

 ments n'a pas encore pu être faite. Les théoriciens ne 

 sont même pas encore d'accord sur la question suivante : 

 les quantités lumineuses peuvent-elles être expliquées 

 uniquement par une propriété de la substance qui émet ou 

 qui absorbe ou bien doit-on attribuer au rayonnement 

 électromagnétique lui-même, en plus d'une structure 

 ondulatoire, une seconde espèce de structure telle que 

 l'énergie dans le rayonnement même soit déjà partagée 

 en quantités définies? Je crois avoir démontré que cette 

 dernière façon de voir doit être adoptée 1 . Les considéra- 

 tions sur lesquelles je m'appuie reposent sur un principe 

 de Boltzmann d'après lequel l'entropie S et la probabi- 

 lité statistique W d'un état d'un système isolé sont liées 

 par la relation 



S - 5 Log W 



1 A. Einstein, Ann. à. Phys. 4,17, 1905, pp. 139 et suiv. 



