586 DISTRIBUTION DES LIGNES ISODYNAMIQUES 



qu'on a le long de l'axe du champ le gradient maximum 

 des isodynamiques, lesquelles sont là presque verticales. 

 Dans la 4 en marchant horizontalement on passe de la 

 première à la cinquième frange, la première et la se- 

 conde se prolongent aussi vers l'extérieur. Dans la 5 les 

 isodynamiques sont encore plus serrées entre les pôles, 

 et l'on passe le long de l'axe de la quatrième isodynami- 

 que à la huitièmedans un espace de 3"' m . On retrouve 

 ainsi la variation d'environ 13 % par mm. le long de 

 Taxe, obtenue avec l'autre méthode. Et on reconnait à 

 première vue, par la forme des isodynamiques, que le 

 champ est sensiblement constant, à proximité de l'axe, 

 dans le sens transversal, tandis qu'il varie rapidement 

 dans le sens longitudinal. 



Les 6 et 7 sont obtenues avec les deux masses per- 

 cées ordinaires de l'électroaimant Weiss. 



La 6 offre peu d'intérêt, puisque, à cause de la 

 faible activité du liquide, on a obtenu à peine la qua- 

 trième frange, double, dans la couronne circulaire 

 qui entoure la cavité. 



La 7, obtenue avec des pôles à la distance de 

 7'"" 1 et un liquide plus actif, est beaucoup plus inté- 

 ressante. En partant du haut, on trouve 8 franges, 

 puis la 9 e très étendue qui occupe entièrement la cou- 

 ronne entourant la cavité; viennent ensuite quatre 

 franges d'ordre 8, 7, 6, o, qui conduisent vers le 

 champ plus faible existant entre les cavités percées 

 dans les masses polaires, pendant que se dessine dans 

 cet espace la double frange hyperbolique d'orientation 

 différente et d'ordre 4 ; au delà le phénomène se 

 reproduit symétriquement. 



L'ordre des franges se reconnaît à leur mouvement 



