6 N.-P. Schierbeck. 



ainbiant, et la théorie le conduisit a formuler comme suil la 



loi de révaporation: 



k . B-f 



V = • Off — 



h '""^B—f,- 



Icl , V représente le volume de vapeur réduit å 0° et a 

 IQO""" et qui dans riinité de temps traverse Tunité de seclion 

 transversale; k est iine constante , h la distance de la surface 

 du liquide au Ijord du vase d'évaporation, B la pression de l'air, 

 f la tension actuelle de la vapeur dans l'air et f^ la tension de 

 la vapeur a la temperature a laquelle a lieu Févaporation. Cette 

 loi serait vraie pour tout liquide vaporisable , car on peut tou- 

 jours poser f = zéro , s'il n'existe préalablement dans l'air 

 aucune tension de vapeur, comme par exemple la tension due 

 a la vapeur d'eau. 



D'aprés Stefan, la loi de Dalton ne constitue qu'une 

 approximation de la loi de Stefan, car, si la tension de la, 

 vapeur n'est que pen de chose comparée a la pression de l'air, 

 ce qui a lieu quand l'eau s'évapore a la temperature ordinaire 

 de l'air, on peut remplacer par le quotient daltonien -^ le 



T> 



lou ^ — 7^. Mais quand la temperature s'éléve , la vitesse 



-D / 1 



d'évaporation augmente, selon Stefan, plus rapidement que 

 le maximum de tension de la vapeur. 



Pour controler cette loi établie par la théorie, et la com- 

 parer avec la loi de Dalton, quand la vapeur a plus de ten- 

 sion, Stefan fit quelques expériences sur la vaporisation de 

 l'éther dans l'air atmosphérique. Comme on l'a dit, d'une part, 

 la temperature d'évaporation ne peut pas se poser egale a la 

 temperature de l'air, mais doit lui étre inférieure, et, dautre 

 part, Stefan vit une difficulté, sinon une impossibilité a en 

 trouver expérimentalement la valeur exacte, quand l'évaporation 

 a lieu dans un vase isolé au milieu de l'air atmosphérique, 

 comme dans les expériences de Dalton. Stefan chercba done 

 å produire l'évaporation dans des conditions permettant de 

 determiner la temperature d'évaporation. Il y parvint en pro- 



