Sur la vitesse de l'évaporation 13 



l'évaporation aux temperatures plus élevées, ce que nous nous 

 attendions aiissi a constater. 



Or, en suivant le développement de la formule d'évapora- 

 tion donnée par Stefan, on voit que le coefficient d'évaporation 

 k en a. été tiré par la substitution de k au rapport 



PqT 



-A ^ o ' Cl ■• ' Cl ., ' J- Q 



OU po représente 760"""', .4^2 une constante, c/i, la densité des 



vapeurs d'éther a 0° et a 760"", d., la densité de l'air a 0° et 



T 

 a 760""", et tt,- = il+c'i), la temperature absolue. Dans A- 



-t o 



figure done le facteur non constant {\-~-o.t). On ne voit pas bien 

 pourquoi Stefan n'a pas séparé de k ce facteur dans l'équation 

 principale de l'évaporation. En faisant cette operation dans les 

 expériences précédentes , oii toutes les valeurs de k doivent 

 étre divisées par {\-\-at\, on obtient une serie de nouvelles 

 valeurs pour A-^, le coefficient d'évaporation, et ces valeurs sont 

 portées a la colonne 5 du tableau 1. L'écart moyen des valeurs 

 de cette nouvelle serie n'est que 0,006, c. a. d. précisément egal 

 a l'écart moyen des expériences faites a la méme temperature. 



VVJ2 

 *"_ Terreur moyenne 



de toiites les valeurs trouvées pour k et A-^, cette erreur moyenne 

 est dans le premier cas i 0,0034, et -L 0,0014 dans l'autre. Les 

 expériences concordent on ne peut plus exactement 

 avec la loi d'évaporation déduite théoriquement par 

 Stefan, et fournit en méme temps la confirmation 

 expéri mentale de la rectitude de cette loi. 



Ainsi le coefficient d'évaporation devient directement pro- 

 portionnel a la temperature absolue. 



Pour comparer maintenant la loi de Stefan avec celle de 

 Dalton, voici quelques valeurs de la constante de la formule 

 daltonienne, valeurs extraites des deux premieres et des deux 

 derniéres expériences de la serie; nous désignons ici la cons- 

 tante par k^ : 



