22 ÉTUDE THERMOMAGNÉTIQUE 



Dans les figures précédemment citées, les courbes 

 AB représentent les valeurs auxquelles doit correspon- 

 dre le champ de l'électro-aimant, si l'on veut obtenir 

 aux différentes températures, c'est-à-dire aux diffé- 

 rents états magnétiques du corps. 1 0000 gauss comme 

 composante active du champ à l'intérieur de l'ellip- 

 soïde ; la méthode dont je me suis servi pour ces cal- 

 culs est celle indiquée p. 617, t. XXIX des Archives. 



En assimilant les valeurs de l'aimantation à satura- 

 tion à celles obtenues dans un champ de 10000 gauss, 

 les points d'intersection des isothermes avec les courbes 

 ci-devant citées déterminent la variation de a en fonc- 

 tion de la température. Une étude comparative des 

 courbes qui y sont contenues montre que tous les 

 alliages réversibles présentent les mêmes particu- 

 larités. 



Le chauffage de la substance occasionnait aux basses 

 températures une perte lente de magnétisme, augmen- 

 tant progressivement d'intensité, pour tomber brusque- 

 ment dans le voisinage du point de transformation. 



Ces courbes, tournant leur concavité du côté de 

 l'axe des températures, rappellent, par leur allure 

 générale, la courbe théorique : elles sont plus coudées 

 que cette dernière et s'en approchent d'autant plus 

 que la proportion de fer augmente. Pour 60 % on 

 remarque une coïncidence assez bien marquée. 



J'ai admis comme point de transformation de la 

 substance l'intersection de la courbe : <7 S = f (T), 

 extrapolée sur l'axe des températures, et non le point 

 qui correspond à a = F (T) car la première seule est 

 sensiblement rectiligne et se prête à cette opération. 

 On obtient ainsi la température de disparition du ferro- 



