I 8 ÉTUDE THERMOMAGNÉTIQUE 



lesquelles n'entrent que des différences de grandeurs à 

 peu près égales, demandent un soin extrême dans 

 l'élimination des erreurs qui auraient pu s'y glisser, et, 

 en première ligne une constance absolue de la tempé- 

 rature, ce qui eût rendu difficilement réalisable la pré- 

 sence continuelle du courant d'hydrogène. 



Malgré cela, toutes les courbes se rapportant soit au 

 fer, soit aux autres échantillons, ont présenté un grand 

 intérêt ; les fig. 6 à 13, dans lesquelles les valeurs du 

 moment magnétique de l'unité de masse sont repor- 

 tées en unités C.G.S., nous en fournissent une image 

 très claire '. 



Les différentes courbes d'un même alliage ont au 

 début une région commune, ascendante, ne dépendant 

 que du champ de l'aimant et de la forme de la subs- 

 tance, et pour lesquelles l'aimantation croît presque 

 proportionnellement à H. L'inclinaison de cette pre- 

 mière partie ne dépend que de la forme du corps et 

 tle ses facteurs démagnétisants. 



Si l'état magnétique de la substance est proche de 

 la saturation, ces courbes s'écartent d'abord lentement 

 de la direction initiale, puis se coudent assez brusque- 

 ment et s'approchent asymptotiquement de l'aimanta- 

 tion à saturation ; une augmentation notable du champ 

 magnétique ne provoque plus qu'un gain de quelques 

 unités. 



Dans les champs relativement forts de l'électro- 

 aimant, les courbes peuvent être remplacées approxi- 

 mativement par des droites qui, aux températures 



1 Nous avons représenté le moment magnétique de l'unité de 

 masse par la lettre o ; I désigne au contraire l'aimantation par 

 unité de volume. 



