1 22 PHÉNOMÈNE DE ZEEMAN LONGITUDINAL 



champs faibles, je suis arrivé au même résultat que 

 Fabry et Perrot et Janicky, pour autant que le vide 

 est suffisant. Dès que le vide est un peu moins 

 parfait, les raies s'élargissent, diminuent d'intensité 

 et chacune d'elles apparaît quelquefois comme un dou- 

 blet. Ce fait est certainement dû à un renversement 

 des raies. La largeur des raies est d'environ 0,03 A. U. 

 lorsque le tube est bien vide, et ce n'est que dans ces 

 conditions que le phénomène de Zeemann peut être 

 mesuré avec exactitude. 



J'ai entrepris les expériences qui suivent dans 

 l'intention d'examiner si l'effet est en relation linéaire 

 avec le champ, si l'écartement des raies est le même 

 pour l'effet transversal que pour l'effet longitudinal et 

 si enfin le rapport entre la charge et la masse des 

 électrons en vibration calculé en appliquant la loi de 

 Rung est le même pour les deux raies. 



La variation de la longueur d'onde due à l'aimanta- 

 tion était mesurée au moyen d'un spectroscope à éche- 

 lons, dont le pouvoir résolvant, pour "k= 0,5 p., était. 

 de 430,000. Les indices de réfraction des lames de 

 verre composant les échelons ont été déterminés au 

 moyen d'un spectromètre, avec un prisme fait d'une 

 partie de la même lame. Il n'y avait que de petits 

 écarts avec les valeurs indiquées par le fabricant. 



Pour obtenir des champs suffisamment forts et uni- 

 formes, un aimant en fer à cheval du type de du Bois, 

 avec un noyau de 9,5 cm. de diamètre, fut pourvu de 

 pièces polaires coniques perforées dans la direction 

 de l'axe. 



Pour mesurer l'effet longitudinal, l'extrémité des 

 cônes, formant un angle d'environ I 15°, fut tronquée 



