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égal à X. ce qui veut dire que le nombre des électrons de 

 l'alliage est presque égal à ce nombre pour le métal pur. 

 J'ai pu confirmer ce résultat par une voie 1 absolument 

 différente, en calculant le nombre des électrons à partir 

 des constantes optiques des alliages que j'avais détermi- 

 nées. De plus, M. Scbenck 2 a déduit la relation suivante 

 pour le rapport qui existe entre les forces thermiques de 

 ces alliages et celle du dissolvant pur pour 1° d'éléva- 

 tion de température : 



a. N 1 + X[J- 



e N 



Mais comme empiriquement N = N'. on peut éliminer 

 le nombre des électrons, et l'on tire de l'équation (3) : 



a . |/k' K /. K' , K\ 



Pour vérifier cette loi. j'ai mesuré les forces thermiques 

 de ces mêmes alliages par rapport au cuivre, en me ser- 

 vant des mêmes morceaux que M. Hardebeck avait em- 

 ployés pour la mesure des valeurs — . La méthode est 



o 



celle employée par MM. Jauger et Diesselbach de l'Institut 

 de Charlottenbourg pour la mesure des forces termiques 

 des métaux purs. Le tableau suivant donne les résultats 

 pour les températures moyennes de 18° et 80° mis en re- 

 gard des valeurs calculées au moyen de la formule de 

 Schenk, avec les rapports de conductibilité tirés de Har- 

 debeck et de Jauger et Diesselbach. La concordance est 

 bonne si l'on songe qu'il a fallu extrapoler en partie les 

 conductibilités pour ces températures. 



La théorie et les expériences sont unanimes à prouver 

 que pour des solutions de matières solides, de métaux, 

 la soudure la plus chaude est chargée positivement par 

 rapport au dissolvant pur. 



De plus, il faut s'attendre à ce que la concordance soit 

 la meilleure là où le poids atomique du métal dissout est 



1 A.-L. Bernoulli : Z. f. Electrochemie 1909, 15 p. 646. 



2 R. Schenck : Ann. der Phys. 1910, 32 p. 261. 



