302 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE. 



c'est l'angle de reflexion pour lequel l'azimuth de la lu- 

 mière redevenue rectiligne atteint un minimum. En pra- 

 tique, ces deux angles se confondent, leur différence étant 

 de l'ordre de grandeur d'une seconde d'arc 1 . Drude, qui 

 le premier a montré qu'analytiquement les deux défini- 

 tions ne concordent pas absolument 2 , trouve pour l'angle 

 de polarisation d'après la définition de Cauchy (angle d'in- 

 cidence principale), 



dw . — 



-y- = COtg 3 m Sin ixp = a) 



dq> 



<P = q> 



y désigne l'angle de polarisation d'après Cauchy, ~§ l'azi- 

 muth (azimuth principal) de la lumière redevenue recti- 

 ligne qui y correspond. J'ai calculé cette fonction w pour 

 le plus de métaux possible. En ordonnant les métaux en 

 une série où les valeurs de co croissent, on remarque une 

 grande analogie entre celte série et celle de Volta. En di- 

 visant les valeurs de w par la valeence des métaux, et que 

 par conséquent w se rapporte aux électrons en particulier, 

 les différences qui subsistent encore disparaissent, les 

 unes complètement, les autres deviennent insignifiantes. 

 Dans la figure j'ai porté comme abscisses la grandeur 

 1000 (ù/n et comme ordonnées les potentiels connus des 

 métaux par rapport à l'hydrogène. La relation, comme on 

 le voit, est linéaire. 



J'ai calculé ensuite les tensions E des métaux par rap- 

 port à l'hydrogène au moyen des constantes optiques, d'a- 

 près l'équation : 



B(o 



E = A 



n 



A et B sont deux constantes universelles. Pour Mg nous 

 avons : E = + \ ,482, w = 0,001 56, n = 2. Pour 

 Aw, E ="— 0,890. co = 0,00924 et n = 3 on en tire 

 A = 2,359 et B = 1,126. 



1 A.-L. Bernoulli. Ann. de Phys., 33, p. 209. 1910. 



2 P. Drude. Ann. de Phys., 32, p. 614. 1887. 



