304 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE. 



pour lequel les deux angles de polarisation concorderaient 

 exactement, on a a = o/par conséquent <o = o et 

 E = A = 2,359 Volta, Les constantes optiques du Caesium 

 ne nous sont pas connus; je présume que le potentiel de 

 ce métal doit être très près du point fixe. 



M. le prof. Pierre Weiss (Zurich) expose une méthode 

 directe de détermination <lu champ moléculaire. 



Il rappelle d'abord la signification de cette notion qui 

 permet d'étendre les lois du paramagnétisme aux corps 

 ferromagnétiques, comme la pression intérieure de van 

 der Waals étend aux liquides les propriétés des gaz. Le 

 champ total, dans une substance ferromagnétique, se 

 compose de deux termes : le champ extérieur et le champ 

 moléculaire, ce dernier étant l'expression des actions que 

 les aimants élémentaires exercent les uns sur les autres. 

 Le champ extérieur est connu : la détermination du champ 

 moléculaire revient donc à celle du champ total. 



Or, Langevin a montré que dans un corps paramagné- 

 tique, où les aimants élémentaires n'exercent pas d'action 

 mutuelle et pour lequel l'oxygène est un exemple typique, 

 l'aimantation est fonction du quotient du champ par la 

 température absolue. Cette proposition est encore exacte 

 pour les ferromagnétiques, à condition d'introduire comme 

 valeur du champ le champ total ci-dessus défini. 



Supposons maintenant que pour deux températures voi- 

 sines T et T-f-AT on ait relevé la relation entre l'inten- 

 sité d'aimantation I et le champ. On pourra, sur les deux 

 courbes ainsi obtenues, marquer les points correspondant 

 à la même valeur de 1 et pour lesquels les champs exté- 

 rieurs employés seront H € et H e -j-AH e . On aura alors 

 entre les champs totaux et les températures la relation 



T _ T-f AT _ AT 

 H ~~ H-fAH ~~ AH 



Or. la différence entre les champs totaux est égale à la 

 différence entre les champs extérieurs AH e , elle est con- 



