324 



SOCIETE SUISSE DE PHYSIQUE. 



de toutes les forces électrodynamiques agissant sur les 

 différentes parties du système est nulle. Il doit spéciale- 

 ment en être ainsi dans le cas où le disque D est formé 

 d'une substance non magnétique (B = H). 



I 



Examinons en second lieu le cas où le disque est cons- 

 titué d'un métal magnétique dur. par exemple d'acier, et 

 qu'il constitue un aimant permanent avec lignes de force 

 distribuées en circonférences sur son centre. Dans ce cas 

 le cliamp magnétique produit par le passage du courant 

 dans le disque se superpose au champ magnétique résul- 

 tant de cette aimantation du disque. Si nous appelons H m 

 l'intensité de ce dernier champ, B, n son induction, des 

 raisons de symétrie nous permettent de conclure des 

 équations de Maxwell que 



H m = 

 or évidemment B m n'est pas égal à 0. 



D'autre part, l'aimantation additionnelle considérée 

 ne peut faire naître une force pondéromotrice addition- 

 nelle correspondante, car cette dernière étant la seule 

 force pondéromotrice surgissant, le système violerait 

 la. loi de l'égalité de l'action et de la réaction. 



La force pondéromotrice additionnelle disparait donc 

 avec H m même si B m diffère de zéro. Il s'en suit que c'est 

 bien la formule (I) et non la formule (2) qui satisfait le 

 principe de l'égalité de l'action et de la réaction. 



M. le D r H. Zickendraht (Bàle) présente un appareil 

 pour la démonstration des lois principales de la résistance 

 de l'air l . Une tige horizontale est suspendue à la cardan 



i Voir Verh. d. Naturf. Ges. Basel, 1910, T. XXI, p. 41. 



