AUX TRÈS BASSES TEMPÉRATURES. 451 



qui devient, en remarquant que le potentiel magnéti- 

 que satisfait à l'équation AV = 0, et en introduisant 

 les coordonnées polaires r et B : 



r 2 A'H\ / 1 \ 



H=Hi+ 2blr°"2 sin!8 )' 



Or l'énergie d'une particule magnétique de volume 

 dv, partie de l'ellipsoïde supposé très allongé, dont 

 l'aimantation, supposée de grandeur constante I, est 

 parallèle au champ, est : 



W = — I . H . dv, 

 et par suite le moment exercé sur elle par le champ : 



iW = - — = g de . I [— )r> sin 8 cos 6; 



Le couple exercé par le champ H sur l'ellipsoïde a 

 pour expression : 



M = (N, — N,) P v . sin tp cos çp. 



Dans les champs très intenses, la condition du 

 parallélisme de l'aimantation au champ extérieur est 

 remplie, malgré les champs démagnétisants de l'ellip- 

 soïde, et l'on a = cp. Le moment parasite dM' varie 

 donc en fonction de l'azimut de la substance comme le 

 couple principal M. La valeur maxima du couple dW 

 est : 



qui devient pour tout l'ellipsoïde : 



r _ » i m ■ » . *, 



20 \»*"/o 



où a est le demi-grand axe de l'ellipsoïde. 



Supposons que le champ de l'aimant varie en res- 

 tant semblable à lui-même et appelons (I — e)H le 



