DE SUBSTANCES NORMALES, ET SUR LE PLI LONGITUDINAL. 87 
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puisque dans le cas x —1 on a v—b pour la branche entière de 
la courbe de plissement C,A. | 
Mais lorsque p = q, l'équation (@) devient: 
x (1 == — (p + 2)?, 
et ils n’extistent point des valeurs réelles pour p et x, qui satis- 
feront à cette équation; résultat évident, parce qu’en vertu de 
allure rectiligne de C,A il n'existe pas de pli longitudinal dans 
le cas nr — 1. 
b) Dans le cas x — 6, c.-à-d. b, = b, , g=0, nous aurons: 
TREND 
2 
5 = 27 w? (p ae GR le, 
done toujours positif, parceque po sera >!/,, par suite 
4p — 1 positif. 
On aura donc dans ce cas une coincidence du pli longitudinal 
avec le pli latéral du pli transversal, comme dans la fig. 4c. 
Comme nous l’avons déjà remarqué, le point D se trouvera alors 
dans le voisinage immédiat du point critique Cy, et le pli longi- 
tudinal existera seulement chez des pressions fort élevées. 
Pour contrôler les résultats obtenus pour le cas 7 — 6, nous 
verrons, si ces résultats mènent à l’expression 
2 
Te D ne à de (a) 
1 —t, 
trouvée dans un Mémoire antérieur (V. K A. v W. 7 Juin 1905, 
p.23). La grandeur 7 est ici la relation Ir, où 1, représente 
la température du point C;. 
Lorsque g — 0, p —w, les formules (4), (5) et (6) deviendront: 
COE) a ee a a) 
ge dl 1 a? 
mn J sae ; RT, = 2 b, ; 
parce qu'on aura p=o=1 et x—!}, pour T—T,, de sorte que 
2 n 1 = 
l’equation (1%) se transformera avec q —0 et Bir Kan 
1 
: N d 
ep, NOUS trouvons done pour 7: 
