DE SUBSTANCES NORMALES, ET SUR LE PLI LONGITUDINAL. 89 
§ 6. Détermination du point de miscibilité critique M. 
Nous avons vu, que le point D est donné par les équations 
of af 
RE aie ares Sa Duce ae dr ane) 
RT =f étant l'équation de la spinodale. Comme l’équation de la 
courbe de plissement en projection wv, x est donnée par 
1 
= an + IK 4) = (i) 
dv dv \da/ yr à 
le point double de la spinodale, déterminé par («) sera toujours 
un point de la courbe de plissement. 
Nous pouvons démontrer encore, que dans la représentation 
p,T la courbe de plissement aura un tangent verticale dans le 
point D (voir fig. 8 et 8“). En effet, de 
RTS 
mee But, = RC" at) 
il s’ensuit: 
dp/n 28 \èp/n Av \ap 
ge of 9 
Or, dans le point double D on a = —0 et = =O, de sorte 
: ox ov 
que dans ce point 
dT 
Ip a= 
‚pP pl 
Le point M, où commence l’équilibre entre trois phases, sera 
donné par les quatre équations (4° se rapporte à la phase gazeuse; 
les indices a et b aux deux composantes): 
Ds NE MM HEAO (2) 
Les deux premières équations déterminent seulement la coëxis- 
tence d'une phase gazeuse avec une phase liquide. Le fait, que 
cette dernière phase est une phase critique x,,, est représenté 
par la troisième et la quatrième équation, qui déterminent la 
courbe de plissement. 
Comme nous avons vu déjà dans le $ 5, les trois équations (@) 
détermineront les trois grandeurs inconnues x, v et T dans le 
point D (la pression p sera donnée par l'équation d'état). De même 
les quatre équations (?) détermineront les quatres grandeurs in- 
connues p, T, x et +’, tandis que les deux volumes wv et v’ seront 
donnés par deux équations d'état. 
