DE SUBSTANCES NORMALES, ET SUR LE PLI LONGITUDINAL, 91 
De même on trouvera: 
Les grandeurs a et a’ sont différentes entre elles pour la phase 
liquide et la phase gazeuse, puisque x et x’ sont différents. 
La relation (2) donne donc: 
a 1—7 La Een = Zl 
RT log BEET —2a 3 ß = ek 
2 
ou bien, quand on peut négliger la densité '/ de la vapeur à 
côté de celle '/, de la phase liquide: 
x = la > a 
RT log 7 Et Eg qe? 
e.=à-d 
BT x 1—r 2a ß 
ao log ae, == es — u PR AI AU (2a) 
D'ailleurs la première des équations (1) donnera: 
RT log == 5= (= Mg yr 
a an 2a 2p ne 
N i) reper’ (Sf) ape. 
En négligeant de nouveau la densité de la vapeur, cela devient: 
1—x p a ( 2a AN 
RT log 7 „= =p RD an a ee LU, 
—p(v—v)—pr étant — RT, tandis que les termes avec pf 
A 2 ee ® , . 
euvent être négligés également. Pour -;--; nous avons écrit 
© v—b 
RTE 1) 
P 
OPE = p CA alpa ? 
finalement : 
ml) an oy fo (Eu 2) 
Les équations (la) et (2a) nous fourniront x’ et p, lorsque T et 
æ sont connus, 4/» étant sensiblement = 4/5 et @/y2 = 4/p2. 
Mais pour le problème, que nous étudions, la connaissance de 2’ 
nous est totalement indifférente, et quant à p — cette grandeur 
aura dans la plupart des cas une valeur tellement faible dans le 
ARCHIVES XI. 13 
RT 
vo” —b’=v étant = Ta . Nous obtenons donc 
