238 THÉORIE GENERALE DE L'ASSOCIATION DE MOLECULES 
a 
vw’ 
[ pdv= (1 +) RT log (v—b) + 
parceque dans cette intégration la grandeur / doit être supposé 
constante !). 
Pour, 07 [p dv — pv — RT xn,: log Yn, nous obtenons done 
is VE 
EN | 
ole) el log : a 3 == 5 — pv, 
d'où il s’ensuit (a = constant): 
0.0! 5, .0—b ce) RL db a ov ov 
ge rg Sen = FIDL) MeO YOM OF 
EN L 2 ov 
Or, en vertu de l'équation d’état (2) tous les termes avec; 
df 
disparaîtront, et on obtiendra: 
a’ RT RUN, 
Cm ns — À pie) Abn de 406) 
en remplaçant (1 + /):(v—b) par sa valeur (p +4) hg: 
La relation (1) devient done: 
4 | raj BE (pr 5) a | 
DU en le —20, PC ce oe p+) 4b |: RP. 
En posant maintenant: 
CET 7 
en = = + log RT — 1 — log 4 — log K ,..... (4) 
1) En effet, y étant l'énergie libre, on aura: 
Y=Vy = ne = een a]: 
y Ov 
: oy : B en 2 Au. 
Mais comme Cr reste toujours = 0 en vertu de l'équilibre de dissociation, 
t v 
nous aurons simplement: 
v ow v 
y= Wy + | >) dv = py — | pdw, 
DENT v\ov Jg Wy „Ps 
d'où l’on voit, que dans l'intégration [va la grandeur @ peut être supposé 
constante. Voir aussi Ces Archives, Série 2, T. IX, Troisième partie: Sur quelques 
phénomènes remarquables chez la miscibilité partielle, etc. (1905), p. 43. 
