SEMBLABLES, ET DE LA COMBINAISON DE MOLÉCULES DIFFÉRENTES. 239 
où K sera par conséquent une fonction de la température seule- 
ment, nous obtenons: 
e-à-d. la relation exacte pour la dissociation des molécules doubles, 
qui tiendra non seulement pour l’état gazeux, mais aussi pour 
l’état liquide. 
Avec les valeurs de C, et C,, désignées plus haut, on peut 
écrire pour log K d’après (4): 
log K=— — "} a 
ht y+ Be pp =de , 
ae + 2(: 
ah era (52) + log R + log T—1— log 4, 
done en posant: 
Sv, ki) PME A 
= R Ar Bus 
—k, +2k, 
TE =Y 5 — (edo + 2(e)o = | 
| 
+ log R—1— log 4 = loge 
? 
où q, représente la chaleur de dissociation, absorbée par la trans- 
formation de 1 Gr. mol. double en 2 Gr. mol simples chez T= 0, 
nous aurons: 
TN © cies esx (6) 
Les équations (5) et (6) combinées nous donneront donc la 
conduite entière d’un corps simple, quant au degré de dissociation 
de ses molécules doubles, depuis l’état liquide jusqu’à l’état gazeux 
dilué, et cela pour toutes les pressions et toutes les températures. 
4 eh D + al, 
Dans l'état gazeux parfait p + a =p; d’ailleurs P =: m 
Ab Ab : 
(le Par: où gp sera négligeable, de sorte que dans ce 
cas l’équation (5) deviendra: 
ri = (ga Para RO oe (5a) 
mi 
avec (6) la formule bienconnue de Grrrs. 
