964 THEORIE GENERALE DE L'ASSOCIATION DE MOLECULES 
Nous aurons donc: 
Berle +00) 
Cela devient avec 
v, BUL 
p= 3e tf (1—2)),, 
tandis que la grandeur p deviendra en vertu de («): 
_(1+f)4b _ +) (—d, + 2b,) Gp 
v—b vb, +3(—b, + 2b,)) %/b af 3(1—x)) 
v A 
Or, pour = on a trouvé presque toujours une valeur dans le 
De 
voisinage de 2, de sorte que nous aurons: 
AEN 
Ier Pda) L 
fet fs ; 
er m? 
ot fz gn Sea d’après (/?) une fonction de /? et g, c.-à-d. de 
? etx. Pour obtenir par conséquent la valeur */; pour f(x+ 2 (1—x)), 
on peut attribuer à /? et x des valeurs différentes. Si l’on suppose 
% = 1(4b=0), on trouverait: 
Mais avec 4b— 0 (9 = din la valeur de f serait d’après (15°): 
lid 
Sr 
Comme nous avons vu déjà, f sera —1 pour /?—0 et Jl. 
Pour ?=?°/,, f atteint sa valeur minimale °/,. Nous voyons done, 
qu'avec Ab = 0, la valeur de f ne peut jamais devenir °/;, et nous 
pourrons énoncer le thèse suivant: 
Pour expliquer le fait, que duns le point critique v, — 2b,,, il fau- 
drait admettre que Ab soit différent de zéro. 
Nous verrons bientôt que / aurait la valeur '/; dans le point 
critique, de sorte que, même à la température critique, la disso- 
ciation des molécules doubles ne serait avancé que très peu. Avec 
cette valeur de /? on peut calculer des équations (c): 
(B= 0 20) ie 0 1070729; 
