270 THÉORIE GENERALE DE I, ASSOCIATION DE MOLECULES 
Pour f— 0, f=0 cela se réduit à 
af: ay 
lo = 1 
| GERD 
la relation bienconnue pour la pression des phases coëxistantes en 
fonction de la température. 
3’ — 1, la formule (194) donnera également : 
Lorsque (2 = I, / 
ao, ue dal, 
ar 
Car en vertu de (5) on aura: 
4 — f} N p ay? 
log Von: = log af: RT Ab, 
Dar afp: DEE af: 
puisque p + Uy: =p, p +: =4]/y2, et ORT RT 1 Ge 
An É 3/2: 140’ . 
— = D’ailleurs 32 en — 1. La relation (194) devient done: 
af: 3 af v—2b, p Ay: r 
irre ashi ec eu 
b étant —2b,, quand 6=—1. Cela se réduit 4(7b = — b, + 2b,): 
al ,, My » Ab aly2 
ale DIE kart? ep; I, ware 
ou bien à 
1]; aly : 3 af, 
2 log — = 5 RT Fi — lo RT’ 
parce que 
m) M) p + «or : ay k 2 ef als 
En eT Rn eg no 
On trouve done: 
: In 
en du 
log E ppt tl 
c-à-d, parce que a=a, —4a,, v—2v,, où v, se rapporte à une 
quantité moléculaire simple: 
dal? pe dao, 
log - BD ORT ale 
Il va de soi que nous aurions pu déduire ce résultat directe- 
ment, si — au lieu de (a) — nous eûmes posé (1) jig. — (43) var. 
