276 THÉORIE GÉNÉRALE DE L'ASSOCIATION DE MOLECULES 
On aura donc: 
et par suite: 
N en m—1 A g’ 5 
N m— 1 
en écrivant ia "fe 2 (1 — >) (1 +). 
Avec m = 1,133, n — 1,193 (comp. p.265) le facteur 
4n—3m 
devient — 0,87. D'ailleurs ed tas deviendra avee p = 0,29 
(voir p. 264) — 0,091, de sorte que nous aurons: 
1) gn en ( q' 
= (ar), =4%0,87 (1 + 0,001 in) 
A q/ =10RT, cela devient 4 x 0,87 x 1,91 = 6,65, c'est-à- 
dire approximativement la valeur expérimentale. Mais pour des 
valeurs de q’ inférieures ou supérieures à 10 RT, la valeur de f= 
1% dp : Pn Widen! set ee dp 
En dans le point critique, c.-à-d. la valeur de pr 
serait différente. 
Si dans le point critique /?, serait — 1, donc m=1, n=1, la 
T dp : : ee 5 : 
valeur de p dT deviendrait — 4 et ne pourrait jamais devenir 
— 7, quelque grande que serait la valeur de q’. 
On en conclut, comme nous avons déjà remarqué plus haut, 
que les grandeurs b, et b, sont des fonctions de la température, 
et que (sh) contient encore un terme avec a sans compter le 
Ee 
terme i). 
On voit clairement de tout ce qui précéde, que la supposition 
de l’association partielle des molécules peut expliquer beaucoup 
de choses, surtout celles qui se rapportent aux données critiques, 
mais que cette association n’est pas la seule circonstance, qui 
influence les grandeurs critiques et les phénomènes de saturation, 
mais qu'il faut considérer aussi d’autres circonstances, surtout la 
variation de b, et b, avec la température et avec le volume. 
