SEMBLABLES ET DE LA COMBINAISON DE MOLÉCULES DIFFÉRENTES. 301 
A et B ont formé la combinaison binaire AB. Alors nous aurons 
pour le potentiel total Z: 
Z=(i—a—y)(C,+ RT log c,) + (x —y) (C, + RT log c,) + 
UC Eloge) > 8 0) 
où 
ke u Rig la at LN 
= = Eje nj And 
(2) 
puisque +n, =(1—a—y)+ (@—y)+y=1—-y. 
Mais en vertu de l'équilibre de dissociation de la combinaison 
on aura: 
c.-à-d. 
(C, + RT logc,) + (C, + RT log c,) —(C,+ RT log c;) —0,. (3) 
où u, — C, + RTloge,, ete. sont les potentiels moléculaires des 
trois substances. [Les grandeurs C, ete seront des fonctions de la 
température (et de la pression) seulement, lorsque nous supposons 
que les substances se trouvent dans l'état gazeux, ou bien dans 
l’état de mélanges liquides ou solides idéals, e.-ä-d. qu’il n’y a point 
d'influence mutuelle des composantes]. 
L'expression (1) se simplifiera done considérablement, et l’on peut 
écrire, en remplaçant c, et c, par leurs valeurs, données par (2): 
Z=(1 —»(0, +RTlog >") bie #(0, +RT log; —), . (la) 
NE EP EEEN OS EIT ES FETTE TEE | 
où la grandeur y sera déterminé par (3), c.-à-d. par 
Gien 
Cs 
RT log = C,—C, —C, = RT log K, 
lorsque K représente la soidisante ,constante” de la dissociation. 
Cette constante sera donc une fonction de la température (et de 
la pression) seulement et ne contiendra plus les grandeurs x et y 
dans le cas de gaz ou de mélanges liquides (ou solides) idéals. 
L’équation (3) peut done être remplacée par la relation bienconnue 
Gre 8 
u ne a (3) 
ou bien, en vertu de (2), par 
(1—2—y) (ry) 7 
HE 
