304 THÉORIE GÉNÉRALE DE L'ASSOCIATION DE MOLÉCULES 
qui sont indépendantes du degré de dissociation (donné par K) de 
cette combinaison. 
Car toutes ces grandeurs sont liées entre elles par des relations 
diverses, et nous avons vu p.e tout-ä-l'heure, que si K aurait 
la valeur-limite 0, e-à-d. qu'il n’y aurait aucune trace de disso- 
ciation, la valeur de u, sera tout-à-fait déterminée par cette cir- 
constance et sera — ©. Et également dans les cas intermédiaires 
les valeurs de u, et de Z pour «='/, seront — en vertu de la 
relation (3) — toujours entièrement déterminées par la valeur 
de K, quand les valeurs de «, et «, sont données. 
Avec les valeurs connues de u, et «,, a, et a,, b, et b, pour 
les deux composantes on pourra donc construire la totalité de la 
conduite des mélanges différents de ces composantes, depuis x — 0 
jusqu'a x= 1,— lorsqu'on connait la valeur de la constante K de 
la dissociation de la combinaison qui peut se former, et en outre 
les valeurs de a, et b, de cette combinaison, où a et b sont les 
grandeurs bienconnues de l'équation d'état. 
Pour justifier maintenant quelques détails de l’allure des courbes 
Z— f(x) pour des valeurs différentes de K (Fig. 8), nous déter- 
minerons en premier lieu la valeur de Z pour x —!}, (le point C). 
L’équation (la) donnera tout de suite: 
re 
Zz, = la (Ci + Oi) + Je RT log N D 
ou bien d’après (30): 
Zu =o (Cy + C3) + le RT log KT 
D'ailleurs (3%) donnera pour #— t/,: 
Cle 
c.-à-d. avec y — Jo — 2: 
y)? = Ky( — y), 
12 Ü ; 1 RN nar A . 
d’où l’on obtient 2? = zj’ Par conséquent: 
4 
a Ve — la V ai 
di DU avc lu NT a la K+1 
Pour =a on trouvera done: 
