318 THEORIE GENERALE DE L'ASSOCIATION DE MOLECULES 
Il ne faut pas s'étonner du fait que pour K=O x, n’est pas — !},, 
c.-ä-d. que le point critique M, n’est pas situé au milieu de A et AB, 
car en supposant le cas symétrique (r—=0, b, —b,) par rapport 
aux composantes A et B, on n'aura pas de symétrie entre A et 
AB, ou B et AB. 
Quand la valeur de K devient plus grande, les points #7, et M, 
s’approcheront de plus en plus de la droite AB, où x = '/., parce que 
x. (1 — x.) s'accroît d’après (18) avec K. Quant à la valeur de 7, 
celle-ci s'élèvera également (par z.) avec K. 
Avec T—0 correspondront toujours les valeurs z — 0 et 1, et 
zx —!} , quelque que soit la valeur de X. Car en vertu de (16+) 
T deviendra = 0, quand z—0, donc x — 0 ou 1. Et comme pour 
T—0 la valeur de X sera toujours — 0, la valeur z='/,, done 
; : 4 
z— 1}, satisfera également la relation (164), 1 — a étant alors=0. 
den : : 
Les valeurs de 5 dans les points A’ et B(T 0 2 Diet) 
dx 
resteront finies, la formule (17) donnant alors (2—0, X—0) 
dT ; 
dert Quant au point C(T=0, x—!'}), on y aura @—=!lı, 
= dT : : 
TU ae ae ‘la, done également fini. Car dans le dénomi- 
nateur de (17) le facteur I — x “223 Q tendra à 1, puis- 
8 ¢ CSN 2 ‚ P 
ug 
que K contient d’après (11%) un facteur exponentiel e FT, qui 
s’approchera plus rapidement de 0 qu’une puissance quelconque 
; 62 : 
de T. D'ailleurs dans le numérateur de (17) 1 — ect deviendra 
Rn) = 
=1— */, = — 1/3 tandis que la valeur de ce = „= i=. 
K+1 
où y=r—!h,, sera — + 1 lorsque x s'approche à ‘ du côté de 
&< 1], et =—1 quand x s'approche à '/, du côté de z > !/5, 
la valeur de 1—2y étant toujours positive, puisque y est <1}, 
des deux côtés de x — !),. 
dT \ 
Il va de soi que les valeurs calculées pour = dans les points 
A’, B’ et C resteront les mêmes quelque que soit la valeur de c, 
parce que dans ces points X est toujours — 0. Dans les figures 
suivantes on aura done la même direction initiale des branches 
différentes de la spinodale. 
