320 THÉORIE GÉNÉRALE DE L'ASSOCIATION DE MOLÉCULES 
Lorsque la valeur de ¢ est encore plus élevée, on aura le cas de 
transition, représenté par la Fig. 13. 
Les points D, et D, se seront 
B rencontrös sur l’axe AB en D), et 
la spinodale (et également la con- 
nodale) aura dans ce point un 
„point double”, c.-à-d. les deux 
branches de la spinodale s’y entre- 
coupent, puisqu'il y aura en même 
temps une tangente verticale, et 
une tangente horizontale en vertu 
du facteur 1 — 2x dans le numé- 
rateur de (17). 
Avec une valeur de ¢ un peu 
plus grande, le cas de la Fig. 14 
se présentera avec deux tangentes 
horizontales en P et Q, au lieu 
de deux tangentes verticales en 
D, et D, ;il s’est formé dès main- 
tenant une branche isolée de la 
Fie. 13. 
spinodale. 
Le point P est un point fort 
remarquable; il n’est autre chose 
que le point de transition de la 
combinaison AB. Car lorsqu’on 
échauffe la combinaison pure, 
celle-ci parcoura d’abord l'axe 
CP sans se décomposer visiblement, 
quoique se dissociant peu à peu 
Res dans la phase homogène. Mais à 
la température, qui correspond 
avec le point P, la combinaison se décomposera tout-d-coup; e.-à-d. 
elle se partagera en deux phases distinctes a et b, dont l’une consiste 
principalement de la composante A avec un peu de la combi- 
naison partiellement dissociée, tandis que l'autre consiste pour la 
plus grande partie de la composante B, également avec une quantité 
relativement faible de la combinaison partiellement dissociée. 
Ce sera donc en apparence comme si la combinaison se soit 
décomposée en ses composantes pures, ce qui serait en effet le cas 
(pratiquement) quand A’a et B’b sont très peu éloignés des axes 
