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THÉORIE GÉNÉRALE DE L ASSOCIATION DE MOLECULES 
En résumant,nous aurons par suite [ comp. (24),(18),(22),(26) et(25)]: 
PRE 
de <c 
en 
' 
re 
deux domaines de démixtion distinctes, avec deux points 
critiques M, et M,,0ü2.—=x. (1—x.) =!J (K+1),T,-=a2,1 !]5; 
s’approchant à z — 1/6, T. = heal 3=V,1« lorsque K—0. 
Cas de transition. Les deux domaines s’unissent en un 
seul domaine de démixtion à une température 
3 or ee 
Tp = ae oe 
a 8Q 
. 
Un seul domaine de d&mixtion, avec point critique Q, dont 
la température s'approche depuis 7, à Tg —'/‚« lorsque 
ce devient oo, et un point de transition de la combinaison, 
dont la température 7» s’approche depuis Ty à 0 (c’= ©). 
Dans le cas de transition les maxima en M, et M, ont déjà 
disparu (Figg. 16—17), quand 5 = Eu: 
La température critique s'élève done depuis 0,1 « (c/— 0) jusqu’à 
la valeur T,(e— c;), donnée par (22), valeur qui dépendra du rap- 
Q : à RUN: | 
port  ; et ensuite depuis cette valeur dernière jusqu'à '/, @ (c= ). 
La valeur mentionnée de T, sera = !/, Q pour de petites valeurs 
Q fi cu 
de a , S'approchant done à 0, quand @ tend à 0; et elle sera = !/, « 
Al 
‘A 
mi 
pour de grandes valeurs de ¥. 
Nous faisons remarquer encore que 
dans beaucoup de cas le domaine ho- 
mogène isolé entre Pet C (voir Fig. 15) 
sera très étroit, de sorte que les con- 
| tours PE,C et PE,C se confondront 
avec l’axe C—AB. Notamment ce 
sera le cas, quand la valeur de « est 
très élevée, c.-à-d. quand les deux 
composantes ne se mélangent point du 
tout pratiquement. Les courbes A’Q 
fe En et B’Q coïncideront alors également, 
Fig. 20. quant à leur partie inférieure, avec 
les axes A’A et B’B. (Fig. 20.) 
AIB B 
Cette allure des courbes CE, P et A’ Q ne se présente pas dans 
notre exemple précédent, savoir « = 2000, @ = 1600, ce — 10. 
