Quelques remarques sur les ^lours". 73 



l'expression (2) peut étre transformée en: 



,x = ?^sin (a^-/9^) cos (-/?/• + ^^j 



OU bien, en posant ^2A = B, /? ^ = /^''o + "J" '^^ en choisissant 

 notre point de départ dans le temps de maniére å faire dis- 

 paraitre la constante entre les premieres parenthéses: 



t2 = — sin (/?r — p'/'o) sin at. (3) 



Il s'ensLiit que nous avons maintenant un excédent de densité 

 qui changera proportionnellement au produit du sinus d'un 

 angle augmentant avec le temps, par une quantité qui se 

 trouvera constante pour chaque point considéré. C'est done 

 aux ondes fixes que nous avons affaire. Or des ondes appro- 

 chant de ce type se formeront dans le tuyau conique. 



Selon toute probabilité, les ondes qui parcourent le tuyau 

 ne seront jamais simples ou pendulaires; mais puisque toute 

 forme de vibration correspondant å un son musical peut étre 

 considérée comme étant composée de plusieurs vibrations 

 pendulaires dont la plus lente et la plus énergique détermine 

 la hauteur du son, tandis que les autres contribuent seulement 

 å en determiner le timbre, les formules ci-dessus nous suffiront 

 jusqu'å nouvel ordre. 



Une condensation, partie de l'embouchure, parcourra le 

 tuyau en prenant la forme d'une onde sphérique, abstraction 

 faite provisoirement des influences dues aux parois. Si l'ouver- 

 ture du tuyau n'est ])as trop large, l'onde y sera réfléchie 

 sans perte considérable pour parcourir de nouveau le tuyau 

 en sens inverse et étre de nouveau réfléchie å l'embouchure; 

 et supposé que les levres vibrent avec une vitesse qui favorise 

 ce mouvement en lui donnant de l'énergie en compensation 

 de celle qui se perd å la réflexion et au parcours du tuyau, 

 des ondes fixes s'établiront dans le tuyau, et nous entendrons 

 un de ses sons propres. Il nous faudra done chercher les 



5 



