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ici la loi qui s'applique approximativement å im tuyau d'orgue 

 ferme. 



Une question se présente alors: que sont devenus les 

 numéros pairs? quand ont-ils disparu? Est-ce au moment ou 

 le tuyau a pris la forme exactement cylindriquer' 



La table représentée å la page 77 nous fournit la réponse 

 å cette question en nous montrant qu'au moment ou le tuyau 

 pr end une forme cylindrique, ou nous avons done — = O, 

 l'excédent de hauteur dont nous pariions tout å l'heure aura 

 assez augmenté pour que le huitiéme son du tuyau n'ait plus 

 8 fois mais ^ = 15 fois la hauteur du son fondamental. 11 

 serait done vrai de dire: le tuyau cylindrique posséde å sa 

 maniére tous les sons de la serie ci-dessus, seulement ils se 

 sont tellement disperses que les nombres vibratoires relatifs, 

 de 1, 2, 3, ... 8 qu'ils étaient, sont devenus 1, 3, o . . . 15, et une 

 dispersion analogue, plus ou moins forte, pourra étre constatée 

 dans tout tuyau conique. Il résulte en outre de notre table 

 que la dispersion ne cessera que lorsque m sera réduit å zéro 

 et que par conséquent — = oo , puisqu' alors nous aurons 



S "I fi Ad 



!!:i = ^ = ii^ = 8. Le petit diametre du tuyau aura alors 



«, i', 180 



été réduit å zéro: le tuyau sera done bouché au sommet et 

 ne pourra plus étre employé comme trompette; mais en souf- 

 flant par l'extrémité opposée on pourra encore s'en servir 

 comme d'une flute de Pan sans que l'état de choses acoustique 

 s'en trouve essentielleraent niodifié. 



Il convient cependant de remarquer que ce ne sont pas 

 seulement les sons supérieurs qui deviennent de plus en plus 

 élevés et s'éloignent ainsi du son fondamental, ni augmentant 

 depuis O jusqu'å co : le son fondamental lui-méme se déplace 

 en méme temps. Si dans la formule 



l^m. == tg(A;;r—/^/) 

 nous prenons ;m=0, l'angle du second membre représentera 

 un nombre pair de quarts de tours et en désignant par k^ 

 un nombre entier quelconque nous aurons 



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