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, N° al . 
DANS UN CHAMP MAGNÉTIQUE 41 
forment au point M un cône de révolution de sommet M. Autre- 
ment dit : wn cône de révolution de sommet M est tangent au point 
M à la surface-tragectoire. J’appellerai ce cône « cône de révo- 
lution associé ». 
En effet : À une distance très petite du point M l’action des 
autres masses devient négligeable devant l’action de la masse 
wo. Donc, en négligeant les termes des autres masses magné- 
tiques, la surface-trajectoire doit se confondre avec un cône de 
révolution de sommet M qui est la surface-trajectoire dans le 
cas d’un seul pôle’. Lorsqu'on est infiniment près du point M, 
l'écart de la surface-trajectoire véritable doit être d’ordre 
supérieur au premier. Nous appliquerons plus tard ce résultat 
: ( : 
pour trouver la fonction a(* | encore inconnue. 
Sur l'intégration des équations du mouvement. 
5. — Nous avons 
dR æ dx 
04 y dy Y _ _ y dx z dy 
CU do ET dE Rd OUR 
la dernière expression en vertu de l’équation (2). Nous obtenons 
en faisant la somme 
dk 2 as 
RUE 
la formule interessante 
dR\2 {ds y)? 
Se CREME 
Différentions l’équation (3) par rapport à l’are s et désignons 
AE HET C 
par U. Nous obtenons parce que 
da? 
TL 
ds x? 
l'expression suivante 
(8) CARTE LP Al 
! Poincaré, Loc. cit. 
