TN = les 
13 RS 7 
42 MOUVEMENT D'UNE PARTICULE ÉLECTRISÉE 
Pour abréger écrivons 
p\ p A) 
he Lite eratg 
\ 
Nous obtenons en vertu des formules (7) et (8) 
R 1 [PLU HT 
* D = m[Z2+UyEr-p| 
| dz 1 A el 
FU m|-UPEZyEr -r| 
à ces deux équations il faut ajouter l’équation (2) où on pose 
zæ = R cos y, y = R sin y. 
Ainsi nous obtenons 
(9 a) Re 
Le problème d'intégrer les équations (1) est donc ramené à un 
problème plus facile, savoir de résoudre trois équations difjéren- 
tielles ordinaires de premier ordre. 
6. — Par un point (x, y, 2) de la surface il passe, en général, 
deux trajectoires, car on a deux va- 
T, leurs de 
dR dz 
Hs 20e 
Soit T, et T, les deux trajectoires 
passant par (x, y, z) et désignons 
par 6, et 6, les angles entre la force 
magnétique et les trajectoires T, et 
De 
Nous allons voir que la somme 
6, + 6, est égale à x. En effet, on a 
en désignant par 6 un des angles 8, 
Fig. 3 et 6, 
dx dy dz 
RER Ds 
H cos Ü OPUS Dr Qi 
car les cosinus directeurs de la trajectoire sont 
de dy de 
ds "ds" 0e” 
4 
