DANS UN CHAMP MAGNÉTIQUE 47 
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L’équation du cône (surface-trajectoire dans le cas d’un seul 
pôle) dans la forme (3) du $ 2 est 
(y — 1) yo — R?(1 — y) 
MATE L'OMBE re : | 
typo RQ y) 
Cette formule qui est très utile pour ce qui va suivre n’est 
(15) - - 
TE 
_ valable que pour :* Z 1. Pour ; = + 1 et ; — — 1 on trouve 
de même manière respectivement 
3 2v° 3 2v° 
Mo OT = = el D Le LE — 
"ER R? + v? È nt R? + v° 
On voit que les expressions du côté droit dans les formules 
(15) et (15a) sont des fonctions de 2 seul. Les deux signes + 
v 
correspondent aux deux parties du cône. 
Caleul de la fonction À (u) dans l'équation 
de la surface-trajectoire 
9. — Nous supposons une masse magnétique isolée u. Con- 
centrée en un point M de coordonnées (0,0, À). L’équation de la 
surface-trajectoire est alors donnée par la formule (6) du $ 4. 
A une distance très petite du point M l’action des autres masses 
magnétiques devient négligeable devant l’action de la masse 
concentrée w.. Donc en négligeant les termes des autres mas- 
ses magnétiques la surface-trajectoire doit se confondre avec 
un cône de révolution de sommet au point M, qui en ce point 
est tangent à la surface-trajectoire véritable. L'expression 
riz —e 
Zu : 
dans la formule (6) tend vers la limite ©’ lorsque x et y ten- 
