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48 MOUVEMENT D’UNE PARTICULE ÉLECTRISÉE 
dent vers zéro et z vers À !, tandis que À (u) aura la même | 
valeur que si x et y étaient finis. En effet. | 
En posant 
Y — 04: LT 10 Ê 
z,, y, étant deux valeurs quelconques de x et y respectivement, 
et en faisant tendre la quantité s vers zéro les variables x et y 
tendent aussi vers zéro, tandis que le rapport . 
M NUE 
D æ) 
étant indépendant de 5 conserve la même valeur. Donc pour 
æ, y, 2 — }X infiniment petits on peut écrire la formule (6) : 
RE ! 
SR Tu+CE = pe 40) 
Cette équation doit se confondre avec l’équation d’un cône 
de révolution de sommet au point M. On a donc en vertu de la 
formule (13) 
1 ! e 
CE NES, C — 
? Lo fa k 
(16) (y? — 1) 4/0? — R{1 — >° 
A(u) = + kw y 7) 
vtyyu— RQ» 
PE 1 
pour 11e 4 ë A 
l'expression au côté droit de la formule (15). Pour ï — | 1 où it 
7 = — 1 on a respectivement 
2v° 2° 
R2 n pe et Alu) = — Flo R°+v 
L’équation de la surface-trajectoire (la formule (6)) sera donc * 
+ (9? — 1) 4/ (ax + By) — RQ =» 
(ax + By) + y y/ (ax + By)? — R21 — y? 
pour 7 FRA 1. Pour ; = + 1 ou y — — 1 on a respectivement 
— ! DB — : 
À | ue 1)+1- 2(ax + B y) 
(16a) A(u) =: Ællo 
(17) = Ai-iu(— —1)+»= 
ro Ho _ (az + By) + R° 
(17a) et 
z — À 1 Sr JE —1c 2{(ax + By) 
_ Fe 14 Le el CE LENS ER Eee 
To bo u( r 1) 1 (ax + By) + R° 
1 Dans l’expression Zu il faut remplacer w par —u lorsque À—c est 
négatif. 
* D’après la formule (15) nous avons = À (u) — y Z1pour 
toutes les valeurs de «. 
