154 MOUVEMENT D'UNE PARTICULE ÉLECTRISÉE 
dérivée À’ (u) étant plus ou moins l'infini pour ces valeurs de # 
(voir la formule (18)), nous avons en vertu de la formule (13) 
cos Ô — + 1 ou — 1, 0 —0" 00" 7 
Donc. Pour x — k, le plan tangent à la surface et le plan y, 
passant par l’axe des z se confondent ; de même, pour # = k, 
le plan tangent et le plan y, se confondent. 
2° Nous avons en écrivant pour abréger 
<< PjO0r —#;; < P:0y — % 
k, + ke 2af 
tg (Yi + Vo) Mic. ir B°— a° 
1 2 __ m2 
COS) CE Es = 
y 1 + tg° (v, + 2) F+a 
Vo) —2 
sin (y, + Vo) — LE = 18 < Æ + » 2 
V1+tg"(n +) TE 
CF 
. HER Le in (36 + 2) 07 p 
8 2 | 1+cos(m +») | Ê 
£ 
Les deux plans de division sont donc 
a Ê 
y ae p T, y = a T 
D'autre part. La fonction A(u) est réelle pour 4 — © et imagi- 
Le 2 
8} % 8 TA R 
ginaire pour # —— —. Comme y — Lx est un plan de division 
D a 
qui partage en deux l’angle où est enfermé la surface-tra- 
jectoire, il est un plan de symétrie pour le cône de révolution 
associé, donc un plan de symétrie pour la surface-trajectoire 
elle-même. 
5 
Le 
3° Pour x — © on a (4) — o (voir la tormule (18)) et l’une 
des valeurs de A” (u) positive, l’autre négative. Les valeurs 
maxima et minima de À (4) sont donc données par la formule 
+ y/{a° + F7) (d* — 1) 
a +B+yy (a+ 8°) (d& —1) 
£) ” Æ 
(A) a(e = ku (y 1) 
Pour fixer les idées supposons la charge d'électricité positive. 
