DANS UN CHAMP MAGNÉTIQUE 169 
: 6 J . dx 
ce qui est impossible. On ne peut pas avoir PA Oour—=c,c, 
ù 
étant une constante. Car dans ce cas nous avons pour la tra- 
jectoire 
T = C;, y = GC, ec 
qui est un point de l’espace. 
III. La trajectoire très éloignée des masses magnétiques. 
17. Maintenant supposons la particule très éloignée des 
masses magnétiques, c’est-à-dire supposons R très grand. Les 
expressions 
A'{u) A(u) 
A(u) et = 
me 
qui sont des fonctions de : seul d’après les formules (16) et 
(18a) ont une limite supérieure qui dépend seulement du rap- 
port w — : . Les expressions 
A(u) 
FA EE 
sont donc très petites lorsque R est très grand. Dans les for- 
mules (9) et (9a) la quantité P est très petite et KF très près de 
l’unité. Donc en négligeant des termes très petits les équations 
(9) et (9a) deviennent 
A'(u) Alu) 
dR 
ynt-ote 
dz 
ds 
ap 
ds 
qui sont les équations différentielles des lignes de force. Les 
lignes de force elles-mêmes se confondent sensiblement avec 
des lignes droites. 
Pour qu’une particule électrisée venant de loin puisse arri- 
ver dans le voisinage des masses magnétiques il faut que la 
direction se confonde très sensiblement avec une ligne de 
force. 
HIN Ia 
