170 MOUVEMENT D'UNE PARTICULE ÉLECTRISÉE 
Dans le voisinage des masses magnétiques la trajectoire ne 
peut pas se confondre avec une ligne de force que si celle-ci est 
une ligne droite, car les équations différentielles de la trajec- 
toire seront alors 
dx X dy _Y dz 
Z 
ds He ds 'HY ds H 
d’où en vertu des équations (1) 
dx dy de 
ds” ds” ds? 
En intégraut nous trouverons des lignes droites. 
0 
Aimant élémentaire 
18. On appelle aimant élémentaire un aimant dont les dimen- 
sions peuvent être regardées comme infiniment petites par 
rapport aux dimensions du champ dans lequel on étudie son 
action. Les aimants élémentaires sont supposés avoir la forme 
de cylindres droits avec les pôles concentrés sur les bases. En 
supposant la longueur 21 très petite, mais fixe, on peut done 
appliquer les résultats obtenus dans les $ 11-17. 
Trondhjem, octobre 1911. 
NOTE ADDITIONNELLE I 
On peut généraliser les résultats précédents en considérant 
un champ magnétique où un plan quelconque passant par l’axe 
des 2 est un plan de symétrie pour les masses magnétiques. 
Dans ce cas la force magnétique H est toujours dans un plan 
avec l’axe des z. Donc 
(1) X.y — Yæ —=0 
Soient (a, b, c) les coordonnées de la masse magnétique y. et 
Fe vx A a)? Si (y ER OTEr c)? 
sa distance au point (x, y, 2) de l’espace. On a alors 
Lee 
7° 
AA 4 : 
X= En, Y = Z = jy 
car nous avons en vertu de la relation (1) 
Lo 0) 
(2) Du = 0, Eu = 0 
