172 MOUVEMENT D'UNE PARTICULE ÉLECTRISÉE 
NOTE ADDITIONNELLE II 
En étudiant le mouvement d’une particule électrisée sou- 
mise non seulement à l’action d’un champ magnétique, mais 
aussi à l’action de forces qui sont répulsives ou attractives (par 
exemple comme une force électrique) ; j’ai obtenu des résultats 
intéressants que je publierai dans un autre mémoire. Iei je 
mentionnerai aussi brièvement que possible un des résultats 
principaux. 
Nous supposons : La force magnétique H sur un pôle magné- 
tique —- 1 et la résultante K des forces répulsives ou attractives 
sur la particule en (x,y,2) sont toujours dans un plan avec l’axe 
des z. Soient X, Y, Z les composantes de H et L,, M, N les com- 
posantes de K. Les équations du mouvement sont alors (voir 
le $1 du mémoire précédent). 
FD ctau À E [,, dz dy 
a RE A 
dy 1 € dx “à 
(1°) en À lb 5 v8 
CNET E dy . dx) 
nr tie 
où on à Ly — Mxz = 0, X.y — Yx — 0. De ces équations nous 
obtenons de la même manière que dans la note I. 
dy dx _d\ e z —0C j 
M TE Gi m" r | 
T 
En intégrant nous avons 
£ dy dx € Zz — 
(2) TR Ve mn # Tr 
Ps M: 
Désignons par +, l'expression à droite et considérons la 
surface ©, — 0 formée par les lignes de forces du champ magné- 
tique passant par tous les points de la trajectoire. L’équation 
d’une telle surface peut être écrite sous la forme 
(3°) pi = y — 4(Ÿ) = 0 
y 
où À, est une fonction de = seul. Nous allons démontrer que cette 
æ 
