254 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 
pement, et B affirmera avec le même droit que c’est A qui ne 
s’est pas développé assez vite. Ainsi le principe absolu de la rela- 
tivité montre ses conséquences les plus extrêmes et il est clair que 
l'introduction de l’éther n’est plus en état de résoudre cette con- 
tradiction irréductible et inconcevable. 
Nous ne trouvons que deux possibilités de solution dans ce 
conflit : Ou bien, nous nous rappellerons que les formules du 
principe de la relativité ne sont déduites que pour le cas où le 
mouvement des deux systèmes comparés reste uniforme et recti- 
ligne; dans ce cas, il est possible que chaque changement de 
vitesse ait des effets encore complètement inconnus, de sorte qu'il 
n’est plus permis d'appliquer les notions de temps et d'espace 
d'Einstein, au cas que les systèmes se retrouvent après un certain 
temps. 
Ou bien il faut entreprendre une légère modification du prin- 
cipe de relativité, telle qu'Abraham l'indique dans son ouvrage 
Théorie der Elektrizgität, 2 édition, 1908. M. Abraham intro- 
duit la contraction du système en mouvement, d’après l'hypothèse 
de Fitzgerald-Lorentz, en outre — d'accord avec les expériences 
de Michelson —, il admet que la vitesse de la lumière, mesurée 
dans un système quelconque, est indépendante de la direction, 
mais par contre qu'elle varie avec la vitesse du système lui-même. 
Développant ces hypothèses très simples, M. Abraham arrive en 
général aux mêmes conclusions que M. Einstein, avec exception 
du paradoxe des horloges, qui disparaît (au moins du point de 
vue de l'observateur de l’éther) de ses formules et qui nous 
délivre ainsi de l’obsession causée par le principe absolu de la 
relativité. 
M. Prancnerez (Fribourg). Sur l’incompatibilité de l’hypo- 
thèse ergodique et des équations d’'Hamilton. 
Botte qu yhtles coordonnées générales d’un système méca- 
nique conservatif, Pis Pas... pn les moments généralisés relatifs 
à ces coordonnées, et E = E (q,p) l'énergie totale du système. Les 
équations du mouvement du système sont alors 
dd, 9E dp, 2E (1) 
au 2 pren dE: 104 di 
Elles admettent 2n intégrales premières, dont l'une est connue 
immédiatement : 
E(qg,p) — const. (2) 
Nous pouvons figurer géométriquement l'état du système à l’ins- 
tant { par un point de coordonnées (g,p) dans l’espace à Qn 
dimensions. Au mouvement réel du système correspond dans cet 
