RELATIFS AU MÉMOIRE DE M. RICHARD BIRKELAND 407 
Les R et z restent donc constantes et le point (R, z), supposé 
situé en dehors des masses magnétiques, sera point double de 
la courbe de niveau Q = 0, dans le plan méridien. 
La trajectoire correspondante dans l’espace sera donc un 
cercle obtenu en faisant tourner ce point double autour de 
l’axe des 2. 
On peut avoir diverses pareilles trajectoires correspondant 
aux divers points doubles de la courbe Q = 0. 
On aura ce cas chaque fois que R et z sont constantes le 
long de la trajectoire. 
Si R et z sont variables, on peut avoir les cas suivants : 
b) Il peut arriver que 
2 D 2 D 
TR = O, 3z — 0 
Comme 
3 D 2 
= RH) 0 SPP E 
où H, et H, sont les composants de la force magnétique”, 
parallèles et normaux à l’axe des z, il faut que 
R=—="0 
En effet, le long d’une ligne de force, H, et H, ne peuvent 
pas être nuls qu’en des points isolés. 
La surface ® — à se réduit alors à l’axe des z. 
c) On peut avoir a — — C de manière que la surface ® — a 
sera 
D=—0C 
Comme 
2Q 2 (D + C}° D+CI 
R . ri ARE RSR SE 
2Q 2 Db+Cap 
972 (Ha) R°, 97 
le facteur 
3Q5®  2Q3 
sera nul, done le second membre de l’équation XII. Comme Q 
n’est pas nul, il faut donc que 
3: (22 D DD à ar 
ms le SRE 5E & * à LR) 
- 
\ = 
\ 
1 Voir L. c. Cahier d'octobre 1911. 
