DANS LES SCIENCES PHYSICO-CHIMIQUES 47 
Comment admettre que ce soit l’effet d’un pur hasard que 
des phénomènes aussi différents que le mouvement brownien, la 
viscosité et la diffusion des gaz, la mobilité des ions dans l’eau, 
le bleu du ciel, les charges des ions dans les gaz, les rayons 4, 
ete., conduisent tous approximativement à la même valeur du 
nombre des individualités moléculaires ou atomiques, contenues 
dans un volume déterminé de gaz. 
« Il nous semble, disait récemment M. H. Poincaré, que nous 
« voyons pour ainsi dire les atomes, depuis que nous savons les 
« compter ».' 
Dans ces conditions, la notion d'équilibre mobile, c’est-à-dire 
la notion d’un équilibre résultant de deux courants égaux et 
opposés est devenue de plus en plus générale dans les sciences 
physico-chimiques. Nous n’avons que l’embarras du choix pour 
en citer des exemples et nous n’avons pas la prétention d’épui- 
ser le sujet. 
Considérons d’abord le domaine de l’énergie. 
La théorie du rayonnement et particulièrement du rayonne- 
ment noir, est tout naturellement le premier exemple qu’il con- 
vienne de citer. Si l’on abandonne la notion corpusculaire de 
la chaleur, telle que la concevait Prevost, et que nous envisa- 
gions le rayonnement d’une façon plus moderne, comme un 
échange d’énergie, cet échange a pour expression analytique la 
formule bien connue de Stephan Boltzmann *. 
Cette formule nous indique que le transport effectif d'énergie 
calorifique (qui seul est accessible à l’expérience, puisque nous 
ne possédons pas la vision du mécanisme des mouvements molé- 
culaires) est représenté comme la différence de deux courants 
! Sommes-nous même bien certains de ne pas les voir? Déjà l’ultra 
microscope nous révèle l’existence des particules d’un diamètre égal à 
celui que l’on peut attribuer, d’après les relations d’Einstein, aux plus 
grosses molécules de la chimie organique. Aussi MM. Herzog et Kursa- 
novski ont cru, non sans raison, apercevoir les molécules d’invertine et 
d’émulsine dont les poids moléculaires sont approximativement 54,000 
et 45,000, et dont les diamètres seraient de l’ordre de 6 u u. 
2 q— GS(T*—T$) ou ce qui revient au même g— 6ST*— 6ST, ; à coef- 
ficient du rayonnement absolu; S section du faisceau rayonnant; T et T° 
températures absolues des deux corps en présence. 
