NOTE SUR LA THÉORIE DU CONTACT. 117 



tive, la densité électrique superficielle des faces en re- 

 gard diminuera; de chacun des disques une quantité 

 d'électricité supérieure à celle que tolérerait n'importe 

 quelle force électromotrice du contact, s'échappera à tra- 

 vers les conducteurs dans le sol. Cette quantité d'élec- 

 tricité est exactement égale, mais de signe contraire à 

 celle qui est devenue libre au moment du rapprochement. 

 Si, après avoir rapproché les deux disques, au lieu de 

 les décharger dans le sol, on les place en communication 

 métallique entre eux, on obtient encore le même résul- 

 tat, car la /. e. m. de contact empêche, il est vrai, la neu- 

 tralisation de la charge positive du cuivre avec la charge 

 négative du zinc, mais elle n'empêche pas que les char- 

 ges devenues libres par suite du rapprochement s'annul- 

 ient. 



Tout cela constitue des conséquences de la théorie du 

 contact et peut se résumer dans les lois suivantes : 



a) Des conducteurs hétérogènes (non électrolytiques) 

 placés en communication avec le sol, se chargent à des 

 potentiels différents et dépendant de la nature de chaque 

 conducteur. 



b) Toutes les fois qu'on rapproche deux conducteurs 

 hétérogènes après les avoir déchargés au sol et sans les 

 faire toucher, ils acquièrent des charges libres d'électricité 

 qui peuvent être enlevées par le moyen d'un conducteur 

 quelconque (non électrolytique) mis en communication 

 avec le sol. 



Ces charges que j'appelle de rapprochement sont de 

 signe contraire à celles qu'on obtient dans l'expérience 

 ordinaire de Volta; de sorte que du zinc qui s'approche 

 du cuivre se charge négativement, et du cuivre qui 

 s'approche du zinc se charge positivement. 



c) Toutes les fois que deux conducteurs hétérogènes 



