NOTE SUR LA THÉORIE DU CONTACT. 119 



vement et atteint son maximum quand les disques sont 

 à 1 , mm. de distance. Alors le fil de quartz s'est déplacé 

 de 2,5 divisions dans l'échelle du microscope (la sensi- 

 bilité de l'instrument est de 3,5 divisions environ par 

 volt). Si les deux disques restent dans cette position, le 

 fil de quartz demeure également dévié du zéro. Mais si 

 nous écartons de nouveau les disques, il retourne exacte- 

 ment au zéro; il suffît pour cela que leur distance soit 

 devenue de 2 à 3 cm. Si, après avoir rapproché les dis- 

 ques, nous touchons un instant le zinc avec un fil com- 

 muniquant avec le sol ou avec un conducteur isolé, d'une 

 grande capacité, l'électromètre retourne à zéro, et si 

 nous éloignons alors les disques, nous obtenons une 

 grande déviation positive du fil de quartz, quelquefois 

 jusqu'à 22 divisions de l'échelle. Les deux charges qu'on 

 a ainsi obtenues, négative dans le premier cas, positive 

 dans le second, sont égales, puisque, si on n'a pas soin 

 d'annuller la petite déviation de 2,5 divisions en repor- 

 tant le fil de quartz au zéro, on n'obtient aucune dévia- 

 tion positive. L'explication du fait que la charge de rap- 

 prochement est accusée par une petite déviation et celle 

 d'éloignement par une beaucoup plus grande, quoi- 

 qu'elles soient égales se trouve dans la considération des 

 différentes valeurs que la capacité du système a dans les 

 deux cas. La charge de rapprochement s'obtient alors 

 que les capacités croissent, tandis que la charge d'éloi- 

 gnement s'obtient dans le mouvement inverse, c'est-à- 

 dire lorsque la capacité diminue. Les deux charges quoi- 

 que égales sont accusées par des déviations différentes 

 de l'électromètre parce que, étant distribuées sur des 

 capacités différentes, elles sont à des potentiels diffé- 

 rents . 



Il est clair que les déviations observées changent s* 31 -- 



